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travail élémentaire de la force qui s'exerce sur cet élément a pour valeur (Xf+Yg+Zh)d et le travail total sur tous les éléments du fluide inducteur est (Xf+Yg + Zh)d, l'intégrale étant étendue à tout l'espace occupé par le diélec- trique. La variation de l'énergie potentielle du système, qui ne diffère que par le signe de la variation du travail, est donc W=— f(Xf+ Zh) d. 34. Élasticité du fluide inducteur. — L'identification de cette expression avec la suivante déduite de l'égalité (7), nous donne pour les valeurs des compo- santes X, Y, X, Ces relations nous montrent que les composantes de la force qui s'exerce sur un élément d, du fluide inducteur sont propor- tionnelles aux composantes du déplacement électrique. La force élastique du fluide inducteur est donc dirigée suiyant le déplace- ment et le rapport de sa grandeur à celle du déplacement est égal à . Nous verrons plus tard que dans le cas où le diélectrique est un milieu cristallisé la force élastique n'est plus dirigée sui- vant le déplacement ; les conclusions précédentes ne s'appli- quent qu'aux milieux diélectriques isotropes. 35. — Il est à peine besoin de faire remarquer combien l'élas- ticité du fluide inducteur est différente de l'élasticité des gaz ou