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avec les potentiels retardés, car on peut regarder la densité comme constante pendant que la perturbation traverse la cavité (en supposant bien entendu que les dimensions de la cavité soient très petites par rapport à la longueur d'onde employée). 370. — Indiquons maintenant pour finir avec ces prélimi- naires, les conditions d'équilibre d'un élément magnétique. Prenons pour cela cet élément comme centre d'une sphère S.. Il doit être en équilibre sous l'action des forces qui agissent sur lui. Quelles sont ces forces ? — On a, 1° Les actions dues au volume extérieur à cette sphère S, 2° Les actions dues aux éléments intérieurs à la sphère. Ces actions sont nulles. 3° La force qui tend à amener la particule à saposition d'équi- libre. Cette force est proportionnelle à l'écart si cet écart est C petit, elle est donc proportionnelle à et par conséquent à A. Voilà les préliminaires que je voulais établir pour faciliter l'étude des diélectriques d'après Lorentz. Nous passerons maintenant à la théorie de Lorentz elle- même. A. — ELECTROSTATIQUE 371. — Appliquons les principes de calcul que nous venons de rappeler aux diélectriques. Considérons une particule et cher- chons les conditions d'équilibre de cette particule sous l'action des forces qui agissent sur elle. Décrivons autour de cette particule une sphère très petite d'une manière absolue, mais pourtant assez grande pour qu'elle con- tienne un assez grand nombre de particules. Quelles sont les forces qui agissent sur cette particule ? Ce sont : 1° Les forces extérieures à la sphère que nous venons de cons- truire. Evaluons ces forces. Introduisons pour cela un vecteur qui joue le même rôle que l'aimantation.