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on obtiendrait encore, en répétant le raisonnement précédent, la même formule finale. En particulier ce résultat reste encore vrai si je suppose que l'attraction au lieu de se propager instantanément, se propage avec la vitesse de la lumière ; ceci revient, comme nous le sa- vons déjà, à introduire les potentiels retardés. 368. Force magnétique à l'extérieur d'un aimant. — Les com- posantes de la force magnétique qui s'exerce sur l'unité de masse magnétique positive placée en un point extérieur a l 'aimant ont pour valeur, en les désignant avec Maxwell par <x, , y, 369. Forcemagnétique à l'intérieur d'un aimant. —Pour con- naître la force magnétique exercée sur l'unité de masse magné- tique positive placée à l'intérieur de l'aimant, il faut creuser dans cet aimant une petite cavité où on pourra mettre un petit ; aimant d'épreuve. Mais le potentiel se trouve modifié par la pré- sence de cette cavité, c'est-à-dire que a, , y dépendront de la forme de la cavité. Maxwell considère deux formes particulières de cavités : 1° Cavité cylindrique de section infiniment petite : hauteur très grande par rapport à la section droite. Les génératrices de ce cylindre sont parallèles à la direction de l'aimantation. Dans ce cas le potentiel en un point intérieur de cette cavité sera la différence entre le potentiel primitif, quand la cavité n'existait pas, et le potentiel de la masse cylindrique qu'on a enlevée pour creuser la cavité. Ce dernier potentiel est, d'après ce que nous avons dit plus haut, la somme de ces deux autres potentiels : a). Le potentiel provenant de la surface du petit cylindre con- sidérée comme surface attirante. Je dis que ce potentiel est nul. Remarquons, en effet, que cette surface se compose de deux bases de section infiniment petite et de la surface latérale. Le terme provenant des. deux bases est négligeable. Quant à celui provenant de la surface latérale, il est nul; car la normale à cette surface étant perpendiculaire à la direction de l'aimantation (les