qui représente l'intégrale de ligne de la force électrique (inté- grale prise le long du contour C), est égale a la dérivée du flux d'induction magnétique qui tra- verse S, cette surface étant regardée comme en- traînée dans le mouvement de la matière. Dans la théorie de Lorentz nous avons pour l'intégrale de ligne de la force électromotrice O O j P'dx, par conséquent la même chose que dans la théorie de Hertz. Il n'en est plus de même pour l'intégrale de ligne de la force électrique. En effet, dans ce cas nous avons fLPdx. Qu'est-ce que cela veut dire ? Rappelons-nous que P dérive de P'enyfaisantçA= = o ; cette intégrale aura par con- séquent la même interprétation que dans la théorie de Hertz, mais en supposant la surface S non entraînée dans le mouvement de la matière. Voici alors ce que représentent P et P' dans la théorie de Lorentz. 1° En ce qui concerne la force électromotrice P, on a d'abord le terme ~
c'est la force électromotrice d'origine électros- tatique ; ensuite Je terme
c'est la force électromotrice d'induction due à la variation du champ magnétique ; et enfin (—1) : c'est la force électromotrice d'induction due au mou- vement du circuit. 2° Pour la force électrique P, on n'a que les deux premiers termes :~ et
elle sera donc produite par les ac- tions électrostatiques et par la variation du champ magnétique seulement. Le déplacement de la matière dans ce champ ne pro-
