L'action mécanique du champ magnétique sur l'élément dx a donc pour projection suivant l axe des x — = (m+yç—w)d, et on aura par un calcul tout à fait analogue (en faisant succes- sivement dans (7) et (7 bis) H =Ç=oet\= =o) — Y1d= (m q.w — y«) dx, - =(m+ —)d~. Dans ces relations (md, md, md) représentent l'action du champ sur la masse magnétique md et les deux derniers termes de chaque parenthèse représentent évidemmentl'action du champ magnétique sur le courant total (11, ç, w) (1) ; cette action se calcule par la formule d'Ampère. Maxwell donne pour la première composante de cette force (am+ce— bw) d,
mais cette expression n'est pas conforme au principe de la con- servation' de l'énergie. Remarque. — Tout ce que nous venons de dire s'applique seulement aux cas où les corps aimantés sont des solides qui se déplacent sans se déformer, en conservant leur pouvoir induc- teur p. et en entraînant avec eux leur aimantation permanente. S'il y avait des corps magnétiques fluides ou déformables, on ne pourrait faire le calcul sans faire des hypothèses au sujet de l'influence de la déformation sur le coefficient u. et sur la distri- bution du magnétisme permanent. D'autre part le principe de la conservation de l'énergie ne pourrait plus être appliqué sous la même forme ; car ces déformations et les variations qui en résulteraient pour p. et pour l'aimantation permanente pourraient entraîner des dégagements de chaleur. Le résultat que nous venons d'obtenir nous montre une fois de plus que l'expression qu'il convient d'adopter pour l'énergie. (') Courant total = cour. de conduction + cour. de- déplacement -+ - cour. de Rowland + cour. de Rœntgen,
