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Transformons cette expression. Le théorème cle Stokes nous donne pour la première intégrale, Quant au second membre transformons-le en lui appliquant le théorème que nous avons démontré plus haut (formule 10) et qui, avons-nous dit, s'applique à un vecteur quelconque. Nous avions pour le vecteur (a, , y) pour le vecteur (μ, , , u.y). qui nous intéresse en ce moment, nous aurons donc, La relation (12) peut alors s'écrire, et en identifiant les coefficients de ld, indu, nd des deux membres de cette relation, il vient ce sont les équations fondamentales de Hertz pour les corps en mouvement.
