Hertz, dans sa théorie, introduit à la place du vecteur (f,g ,h) de Maxwell un autre vecteur qu'il appelle induction électrique et dont il représente les composantes par KP, KQ, KR. On voit que ce nouveau vecteur de Hertz est égal au vecteur (f, g, de Maxwell au facteur 4 ~ près. 295. Seconde loi fondamentale. — Reprenons la surface S précédemment considérée, limitée par la courbe C et considé- rons une masse magnétique décrivant cette courbe ; cette masse magnétique est soumise de la part du champ extérieur, à une force ; le travail de cette force est représenté par l'intégrale de ligne, j ~(W.r-f- ~fidy + '(rl-:.) l'intégrale étant étendue au contour C. L'expérience nous apprend que cette intégrale est égale au produit, changé de signe, du facteur constant 4 par la quantité d'électricité qui traverse la surface S ; on a donc, (7) J y ~(ul.l' — 4.-: I (Ill + W+ dttJ, 296. — Transformons la première Intégrale par le théorème de Stokes, comme nous l'avons fait précédemment pour l'inté- grale de ligne de la force électrique, la relation (j) devient alors, d'où, en identifiant les coefficients de ldw, mdw, ndw, relations de Maxwell.
Page:Henri Poincaré - Électricité et optique, 1901.djvu/374
Cette page n’a pas encore été corrigée
