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4° Suppression de toute action à distance. — Le champ con- siste alors en une certaine polarisation du diélectrique : c'est l'idée de Maxwell. Cependant le livre classique de Maxwell ne s'expli- que pas complètement en partant de là. Hertz attribue ce défaut de clarté à deux causes : a) Le mot « électricité » n'a pas un sens précis dans ses rai- sonnements : il l'emploie pour désigner l'électricité dans le sens vulgaire, dans le sens fluide incompressible, etc. b) L'ouvrage de Maxwell ne forme pas un seul ensemble d'idées : il donne plusieurs théories se rapportant au même sujet, puis il les abandonne successivement, de sorte qu'on y trouve plutôt un mélange de théories qu'une théorie unique. En somme, Hertz n'admet que les équations établies par Maxwell, en laissant de côté le texte de son ouvrage classique comme étant obscur, et il essaie, en se posant ses équations finales d'avance, de faire une théorie y conduisant. C'est cette théorie de Hertz que nous nous proposons d'expo- ser et discuter en détail. Toute la théorie de Hertz est contenue dans deux mémoires célèbres qu'il a publiés en 1890 et qui sont intitulés : Sur les équations fondamentales de l'èlectrodynamique des corps en repos (1) et l'autre Sur les équations fondamentales de l'électro- dynamique des corps en mouvement (2). Il y aurait peut-être des réserves à faire sur cette distinction peu justifiée, car les actions électriques étant mesurées au moyen de petits corps qui sont mis en mouvement, ces petits corps en mouvement modi- fient un peu le champ; mais- on peut supposer qu'ils le modi- fient peu. Nous diviserons donc l'étude de la théorie de Hertz en deux parties : l'électrodynamique des corps en repos et l'électrodyna- mique-. des corps en mouvement, et nous emploierons les nota- (1) HERTZ. Nachrichlen von der KœnigZ. Gesellschaft, mars 1890, et La Lumière électrique du 19 juillet 1890 et numéros suivants. (2) HERTZ. Wiedeman's Annalen, t. XLI, p. 369; ou La Lumière électrique du 6 dé- cembre 1890 et numéro suivant. -