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il vient, J'observe encore que l'on a : (10) charge d'un conducteur quelconque [] dw, l'intégration étant étendue à tous les éléments d de la surface de ce conducteur. Les équations (6), (7), (9) et (10) suffisent pour nous faire con- naître la fonction quand on connaît la charge de chaque con- ducteur. L'équation (5) nous fait connaître ensuite l'énergie U et comme nous savons que le travail virtuel des attractions électrostatiques est égal à l'accroissement virtuel de cette énergie, nous pouvons en déduire la valeur de ces attractions. Ainsi, si nous connaissons la charge et la position de chaque conducteur, les équations (5), (6), (7), (9) et (10) nous feront connaître les attractions électrostatiques. Mais dans ces équations la constante A ne figure pas ; nous n'y voyons figurer que le pou- voir inducteur K. Les attractions électrostatiques, pour des charges et des posi- tions données des conducteurs, qui sont l'unique objet des ex- périences électrostatiques, ne dépendent donc pas de X. Ces expériences ne peuvent donc pas nous faire connaître À, mais seulement le pouvoir inducteur K qui est fonction à -la fois de etdes. Nous désignerons par K0 le pouvoir inducteur du vide et par 0 la valeur de s relative au vide. Dans les théories ancienn.es on suppose que le vide ne contient