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revient au même, intégrer dans tout l'espace, car, a l'extérieur, A'=B'=C'=o.Ilvientdonc Voici le point délicat du calcul : r est la distance de deux élé- ments d et d' et l'élément d est à l'intérieur de la masse ; donc r peut être infiniment petit ; — est alors infiniment grand : s'il est infiniment grand du premier ordre, l'est du second, et- ~d.v, du troisième; et ainsi de suite. J'ai à prendre des intégrales triples; si j'ai sous le signe des termes en —, l'intégrale est finie et déterminée, de même pour des termes en —, mais il n'en est plus ainsi si l'on a des dérivées secondes. Si on ne faisait pas attention à cette remarque, on dé- montrerait aisément que AV est nul même à l'intérieur du corps attirant, ce qui est faux. Je dois donc m'arranger pour ne pas introduire, comme aux nU 147 et n° 148, les dérivées secondes de — par rapport aux cor- données. En intégrant par parties dans tout l'espace, on a,