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Tous les courants particulaires étant fermés, la dérivée -- ~dJ¡ disparait, et il reste En transformant cette intégrale de ligne en une intégrale de surface il vient dw' étant 1 élément de l'aire embrassée par le courant ; cette aire est infiniment petite ; donc l'intégrale se réduit au seul élément Le courant est équivalent à un élément magnétique, dont le moment a pour composantes A'd', B'd', C'd', • 1 par suite la composante F du potentiel vecteur dû à cet élément est , Pour avoir la composante due à l'aimant entier il faut intégrer par rapport aux éléments d' du volume de l'aimant, ou, ce qui
