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et à un couple dont le moment a pour .composantes : En d'autres termes le moment de ce couple est normal au plan des deux vecteurs qui représentent le moment magnétique de l'élément et la force magnétique et est égal au produit de ces deux vecteurs par le sinus de leur angle. Si l'élément change de direction sans que son centre de gravité se déplace et sans que la grandeur de son moment varie, le travail de ce couple est égal à la variation du produit de ces deux mêmes vecteurs par le cosinus de leur angle, c'est-à-dire à la variation de l'expression suivante : (AA+B(3 +CY)di. Imaginons maintenant un circuit fermé infiniment petit, parcouru par un courant d'intensité i; soit dw l'aire de ce-circuit; l, m, n les cosinus directeurs de son plan. Ce circuit sera équi- valènt à nn élément magnétique dont le moment aura pour com- posantes : Les actions subies par ce circuit se réduiront donc a une force unique appliquée au centre de gravité du circuit et à un couple dont le moment aura pour composantes : Si le circuit change de direction sans que son centre de gravité se déplace, sans se déformer et sans que l'intensité i varie, le travail de ce couple sera la variation de l'expression : - (12 ter) id (l+m+n).