Transformons maintenant l'expression (6) ; nous avons, Si nous cherchons le potentiel électrodynamique mutuel total nous avons à prendre l'élément différentiel : GV+Hw)d où F, G, II sont des intégrales étendues à tous les éléments d' de tous les conducteurs, d excepté. En opérant de la sorte on compte deux fois dans l'intégrale double le potentiel mutuel d'un couple d'éléments d et D'. Donc il faut diviser par 2 l'inté- grale ainsi calculée pour avoir T : On peut dire que l'intégrale est étendue à tout l'espace, car en dehors des conducteurs, v, w sont nuls. On pourra, dès lors, appliquer le théorème de Green, relatif à l'intégration par parties dans tout l'espace (l) ; cela nous donnera (') Nous intégrons par partie par rapport à x entre les limites coet— ooet, comme u' est supposé nul à l'infini, le terme tout connu disparaît.
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