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Or on sait que 1+ =; par suite si on pose == 8C, (C ne désignant pas la composante de la magnétisation suivant l'axe des z), on obtient pour les composantes de l'induction L'énergie kinétique du milieu, aura donc pour valeur Nous retrouvons donc la même valeur que dans la théorie de Maxwell, le terme complémentaire étant mis sous la forme (16) ('). (1) Postérieurement à l'époque où ces leçons ont été faites d'après les indications verbales de M. Potier, ce savant a exposé sa théorie de la polarisation rotatoire magnétique dans deux notes publiées, l'une dans la traduction française du Traité de Maxvell (t. I I, p. 534), l'autre dans les Comptes rendus de F Académie des Sciences, (t. CVIII, p. 5io). Dans ces deux notes, M. Potier détermine les com- posantes de la force électromotrice induite par le déplacement des molécules aimantées et démontre qu'en chaque point du milieu cette force électromotrice est normale au courant qui passe par ce point, dirigée dans le plan de l'onde, pro- portionnelle au courant et à la composante suivant la direction du rayon de la force magnétique. Introduisant ensuite les composantes de cette force électro- motrice dans les équations du champ magnétique, il en tire les équations diffé- rentielles qui donnent à chaque instant les composantes de la perturbation. Il arrive ainsi, dans le cas d'une onde de plan parallèle au plan des xy, soit aux équations