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231. — Montrons., en effet, que les hypothèses de M. Potier conduisent à introduire dans l'expression de l'énergie kinétique le terme complémentaire de Maxwell et, par conséquent, permet- tent de retrouver la formule (I) d'Airy. Soient x, y, z et x -A- òx,y + Õy, z+òz les coordonnées des pôles d'une molécule aimantée dans sa position normale, et + m et — m les masses magnétiques respectives de ces pôles ; nous avons pour les composantes du moment magnétique de la molécule, mòx, may, mtz. Pour avoir les valeurs nouvelles de ces composantes lorsque la molécule est dérangée de sa position d'équilibre par l'effet de la perturbation lumineuse, il nous faut connaître la direction sui- vant laquelle la matière pondérable est entraînée par cette per- turbation. Nous admettrons, ce qui est le plus naturel, que cette direction est celle du déplacement électrique. Comme d'ailleurs, dans la théorie électromagnétique, le déplacement électrique est perpendiculaire au plan de polarisation (189), cette hypothèse revient a admettre que la matière pondérable se déplace suivant la direction de la vibration de Fresnel. Si doncf, g, h sont les composantes du déplacement électrique au point x, y, z, et s un coenicient de proportionnalité, nous aurons pour les coordon- nées de l'un des pôles de la molécule déplacée, +f, y+sg,z+h, et pour les coordonnées de l'autre pôle, x+ x+f+òf, y+òy+g+òg, +SA+soh. La variation of de la composante fdu déplacement pour les variations x, oy, z des coordonnées peut se développer suivant les puissances croissantes de ces dernières quantités; en négli- geant les termes du second degré et des degrés plus élevés, nous aurons Par conséquent les composantes du moment magnétique de la