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nons pour plan des xy un plan parallèle à l'onde. Le déplace- ment électrique s'effectuant dans le plan de l'onde (180) la com- posante" A est nulle. En outre fet g ne dépendent ni de x ni de y. Par conséquent le terme complémentaire (16) se réduit à Les composantes , , y de la force magnétique peuvent être considérées comme la somme des composantes de la force magné- tique du champ constant dans lequel s'e trouve le milieu traversé par l'onde et des composantes de la force magnétique du champ dont les perturbations périodiques donnent lieu aux phén-omènes lumineux. Ces dernières composantes sont variables avec le. temps. Mais nous savons que la force magnétique du champ pé- riodique est dirigée dans le plan de l'onde ; sa composante sui- vant l'axe des z est donc nulle dans le cas qui nous occupe. Par suite la quantité y qui entre dans l'expression précédente du terme complémentaire a pour valeur la composante suivant l'axe des z du champ constant produit par les aimants ou les courants. Cette quantité étant constante le terme complémentaire n'est plus que du second degré par rapport à , 8, ~ et et les . ciz équations du mouvement redeviennent linéaires. On peut d'ailleurs faire voir autrement que y est une cons- tante. En effet, écrivons l'équation de Lagrange relative-à cette quantité; nous aurons Or d'après Cauchy, U ne dépend pas de Ç ; par suite il est indé- pendant de y et le second membre de cette équation est nul. Le premier terme est aussi nul puisque T, qui a ici pour valeur