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leurs directions par rapport au rayon lumineux et par rapport au plan de polarisation. Nous savons que les directions ON et OF (fig. 33) des vibra- tions de Neumann et Fresnel sont rectangulaires entre elles et situées dans le plan de l'onde, et que les directions OS et ON des vibrations de M. Sarrau et de Neumann, égale- ment perpendiculaires entre elles, sont dans un plan normal au rayon lumineux OR. Or, de l'identité des équations que nous venons de rappeler, il résulte que - la vitesse du déplacement électrique est parallèle à la vibration de Fresnel, la force électromagnétiqueparallèle à celle de Neumann, enfin le moment électromagnétique et, par suite, la force électromotrice parallèles à la vibration de M. Sarrau. Nous en concluons que le déplacement électrique s'effectue dans le plan de l'onde perpendiculairement à la force électromagnétique, et que cette dernière quantité, située dans le plan de l'onde, est perpendiculaire à la direction du rayon lumi- neux et à la forée électromotrice, elle-mème normale au rayon. Dans le cas d'un corps isotrope, la direction de ce rayon se con- fond avec celle de la normale On au plan de l'onde et par con- séquent la force électromotrice prend la direction du déplace- ment comme nous le savions déjà. Quant aux directions par rapport au plan de polarisaiion il résulte de ce que nous savons sur la position de ce plan relative- ment aux vibrations de l'éther que la force électromotrice et le déplacement sont presque normaux au plan de polarisation tandis que la force électromagnétique lui est sensiblement parallèle. Si l'on passe au cas d'un milieu isotrope ces quantités deviennent rigoureusement perpendiculaires ou parallèles au plan de polari- sation. 198. Propagation dans un milieu imparfaitement isolant. -Absorption de la lumière. — Nous avons dans ce cas le choix entre les formules (IX) de Maxwell et les formules (X) de M. Potier (170 et 171). Ces deux groupes de formules conduisant aux