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ou déplacement. Dans le cas où l'on a un courant de conduction ces composantes doivent en outre satisfaire aux équations qui expriment la loi de Ohm. Au § 87 nous avons vu que si C désigne la conductibilité électrique du milieu etX la variation par unité de longueur de la projection suivant l'axe des x des forces électro- motrices résultant de toute autre cause qu'une différence de potentiel statique, nous avons pour la première de ces équations, Lorsqu'on suppose que ces forces électromotrices sont dues uniquement à l'induction exercée par les masses magnétiques et les courants qui varient ou qui se déplacent dans le champ, le second membre de cette dernière équation est égal à P. Par conséquent, nous avons alors pour les trois composantes de la vitesse de l'électricité dans un courant de conduction 169. Équations des courants de déplacement. — Les équa- tions précédentes ne sont pas applicables aux courants de dépla- cement, ces courants étant supposés ne pas suivre la loi d'Ohm. Quant aux équations (III), elles doivent être satisfaites puisque, comme nous l'avons déjà dit (118), Maxwell admet que les courants de déplacement obéissent aux lois électromagnétiques et électrodynamiques d'Ampère. Mais outre ces dernières équa- tions, il en existe trois autres qui lient les composantes de la vitesse de l'électricité, dans un courant de ce genre, aux com- posantes de la force électromotrice. Nous avons vu, en effet (72), que les composantes du déplace- ment électrique sont données par trois équations dont la pre- mière est X ayant dans cette formule la même signification que dans le