En identifiant avec l'expression précédente de la force électro- motrice nous obtiendrons trois relations dont la première est Nous en tirons par différentiation mais il est évident que nous pouvons ajouter au second membre de cette dernière relation la dérivée partielle ^ d'une fonc- dx tion uniforme — car, en intégrant, l'intégrale relative à ce terme sera nulle et la relation (i) sera encore satisfaite. Nous avons donc pour les composantes de la force électromotrice d'in- duction par unité de longueur 164. Montrons maintenant que ces équations sont encore applicables au cas où un nombre quelconque de courants C2, C3,... Cn sont en présence du courant C1. La force électromotrice d'induction développée dans Ci par l'en- semble des n — i autres courants est égale à la somme des forces électromotrices développées par chacun d'eux; on a donc pour la composante P,
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