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m étant le cosinus de l'axe des y avec la normale à l'élément dw de la surface qui limite le volume d'intégration. Si, comme nous en avons le droit, nous étendons les intégrales triples à l'espace tout entier, les composantes , , y, de la force qui s'exerce sur un point de la surface limitant le volume sont nulles, puisque le point est rejeté à l'infini. Les éléments de l'intégrale double sont donc nuls et l'intégrale elle-mème est égale à zéro. Nous avons donc simplement En effectuant une transformation analogue pour les autres intégrales de l'expression précédente de T et portant les valeurs obtenues dans cette expression, on obtient 144. — Cette nouvelle forme du potentiel peut être simplifiée en tenant compte des groupes d'équations (3) et (4) qui donnent les valeurs des différences des dérivées partielles de F, G, H, dans le cas où le système de courants est dans un milieu non magné- tique et dans le cas où il est au contraire dans un milieu magné- tique. Nous avons dans le premier cas et dans le second 145. Cas d'un système de conducteurs linéaires. — Quand les circuits qui composent le système sont linéaires, le potentiel électrodynamique du système par rapport à lui-même peut se mettre sous la forme qu'a donnée Neumann au potentiel de deux systèmes de courants linéaires l'un par rapport à l'autre. En