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Nous obtiendrons des expressions analogues pour les diffé- rentielles partielles de G par rapport à y et de II par rapport à z ; leur addition donne Tous les éléments de cette dernière intégrale sont nuls puisque, pour Maxwell, l'électricité est incompressible et que l'équation qui exprime cette incompressibilité est L'équation de condition (5) est donc satisfaite. 136. — Revenons au cas où le milieu étant magnétique, les composantes F, G, II du moment électromagnétique sont liées a celles de l'induction par les équations (4). Il est facile de s'assurer que ces équations et l'équation de condition (5) seront satisfaites si l'on prend pour F, G, II le produit des valeurs trou- vées par le coefficient de perméabilité magnétique μ du milieu ; nous avons donc 137. Valeurs de F, G, Hpour un courant linèaire. — Plaçons- nous dans le cas particulier où en présence du courant mobile il n'y a qu'un seul courant dont le circuit est formé par un fil de faible section d. L'intensité de ce dernier courant étant désignée par i, la vitesse de l'électricité est ~ - j— et la direction de cette vitesse est celle de la tangente au circuit menée dans le sens du dx dy courant. Les cosinus directeurs de cette tangente sont ? (en appelant ds l'élément d'arc du circuit), de sorte que l 'on