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le potentiel quand on traverse le feuillet en allant de P' au point infiniment voisin P. Soit H cette variation; on aura donc : H-|-c(adx--J- dy dz)=o. Il nous reste donc il calculer cette variation brusque II. Nous avons facilement celte variation dans le cas particulier où le feuillet forme une surface fermée. En un point extérieur le potentiel est nul puisque l'angle sous lequel le feuillet est vu de ce point est nul. En un point intérieur il est ± 4, suivant que c'est la face positive du feuillet ou sa face négative qui est tour- née vers l'intérieur de la surface fermée. La variation du poten- tiel quand on passe de la face négative à un point de la face posi- tive est donc Dans le cas où le feuillet ne forme pas une surface fermée la variation du potentiel est encore la même. Soit en effet ABC (fig. 23) un feuillet dont nous supposerons la face positive, située du côté convexe. Au moyen d'un second feuillet ADC de même contour et de même puissance que le premier et dont la face positive est éga- lement tournée du côté convexe, nous pouvons former un feuillet fermé ABCD. Quand on passe du point P en un point P' infiniment voisin et situé de l'autre côté du feuillet l'angle sous lequel on voit ce feuillet fermé augmente de 4. Comme l'angle sous lequel est vu le feuillet ADC reste le même, l'angle solide correspondant à l'autre feuillet ABC doit augmenter de 4. Par suite la variation du potentiel est encore Si dans la figure 22 nous supposons que la face négative du feuillet équivalent au courant est du côté du point P, le potentiel augmentera de 4ni quand on passera de P en P' et, d'après ce que nous avons dit, le travail de la force électromagnétique sera — 4i quand un pôle unité décrira la courbe fermée PCP'P dans le sens indiqué par l'ordre des lettres c'est-à -dire en péné- trant dans le feuillet par sa face positive. Nous pouvons donc