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108. THÉORÈME II. — Le potentiel d un circuit fermé plan en un point extérieur situé dans son plan est nul. a. Supposons d'abord que le circuit possède un axe de symé- trie OA (fig. 14), et plaçons un pôle magnétique en un point quelconque 0 de cet axe. Si nous faisons tourner le circuit autour de son axe de symétrie, le pôle magnétique conserve toujours, la même position par rapport au circuit et, par conséquent, le potentiel en 0 ne varie pas. Mais quand le circuit a tourné d'un angle de 180°, il revient dans son plan primitif et le sens du courant représenté dans la position initiale par les flèches de la figure 14, est, après cette rotation, représenté par les flèches de la figure i5. Le courant a donc changé de sens par rapport au point 0, et d'après la loi des courants de sens inverses, la force qui s'exerce sur le pôle a changé de sens. De ce changement dans le sens de la force résulte un changement dans le signe du potentiel Q ; comme d'autre part ce potentiel doit conserver la même valeur il doit être nul. b. Si le circuit a la forme d'un rectangle curviligne BCDE (fig. 16), formé par les arcs de cercle BC et DE et par les por- tions BD et CE des rayons BO et CO le potentiel en 0 est nul puisque ce point appartient à l'axe de symétrie OA de la figure. c. Quand le circuit fermé se compose d'une série d'arcs de cercles concentriques AB, CD,... (fig. 17), réunis par des portions rectilignes CD,DE,... passant parle centre commun 0, le poten- tiel en ce point est évidemment nul, d'après ce qui précède et d'après le théorème I. d. Passons enfin au cas général d'un circuit plan de forme quelconque (fig. 18). Prenons sur le circuit des points très voi- sins A, B, C,... et par ces points faisons passer des arcs de cercle ayant pour centre un point quelconque 0 du plan du cir- cuit. En menant par 0 un nombre égal de rayons convenable- ment choisis, nous pourrons former un circuit fermé abb'cc'.,. dont les divers éléments sont très rapprochés des éléments du