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et, d’après ce que nous avons vu

$ds^{2}=g_{44}dt^{2}.$

Si alors $\scriptstyle dt$ et $\scriptstyle dt^{\prime }$ sont les périodes de deux atomes semblables vibrant aux différentes parties d’un champ on aura

${\sqrt {g_{44}}}dt={\sqrt {g_{44}^{\prime }}}dt^{\prime }.$

Si $\scriptstyle t$ se rapporte à un atome vibrant dans la photosphère du soleil

$g_{44}=1-{\frac {2m}{\rm {R}}}.$

Si $\scriptstyle t^{\prime }$ se rapporte à un atome vibrant dans un laboratoire terrestre

$g_{44}^{\prime }={\text{pratiquement}}\,1.$

D’où ${\frac {dt}{dt^{\prime }}}=\,{\text{environ}}\,1+{\frac {m}{\rm {R}}}=1,000\,002\,12$.

Donc les atomes solaires vibrent plus lentement et leurs franges spectrales doivent être déplacées vers le rouge.

Le lecteur voudra bien se reporter à ce que nous avons dit au deuxième chapitre des expériences tentées sur ce sujet.

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