lités Δ = U, ci-dessus signalées. Ainsi, la difficulté d’interprétation disparaît. Il faut voir dans ces faits une preuve très satisfaisante de l’association des groupes α et γ émis par un même élément.
D’après Gamow, l’émission de rayons α de long parcours serait
également en relation avec un état d’excitation du noyau. Par
exemple, dans la transformation RaC → RaC′ ou ThC → ThC′, avec émission d’un rayon β nucléaire, le noyau résultant RaC′ ou ThC′ serait formé à l’état excité C′e, c’est-à-dire qu’une des particules α constituantes pourrait y occuper un des niveaux d’énergie supérieurs En. Le noyau excité C′e aurait la faculté de revenir à l’état normal par émission d’un quantum γ de fréquence ν, et de subir
ensuite une transformation normale C′ → D, avec émission d’un rayon α de parcours normal r0 (fig. 10). La probabilité θ de cette
transition serait très grande. Mais il existe aussi une certaine probabilité λ pour que C′e se transforme directement en D, en émettant une particule α de long parcours r, la différence énergétique Δ qui correspond à la différence des parcours étant égale à hν. Le
nombre N de rayons de long parcours (pour abréger, rayons lp),
par atome transformé serait donné par la formule
où
p est la proportion d’atomes C′ qui se forment à l’état excité, tandis que le nombre de quanta par atome transformé est p − N.
On a aussi . On peut étendre le schéma de la fig. 10 au cas de plusieurs groupes de rayons lp et de plusieurs groupes
de rayons γ, correspondant à des états d’excitation différents, relatifs à divers niveaux nucléaires.
Si ces prévisions sont exactes, les différences énergétiques entre les groupes lp et le groupe normal (corrigées de l’effet de recul) doivent correspondre aux groupes de rayons γ émis respectivement dans les transformations RaC → RaC′ et ThC → ThC′.
