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exerce sur le support pendulaire s’exprime par l’équation :

${\rm {{D.I_{1}.I_{2}}=m\chi \mathrm {H} {\tfrac {\partial \mathrm {H} }{\partial x}}}}$

${\rm {D}}$ : constante du dynamomètre.

${\rm {I_{1}}}$ : intensité du courant dans la bobine mobile du dynamomètre

${\rm {I_{2}}}$ : intensité du courant dans les bobines fixes du dynamomètre

Les autres symboles gardent la signification précédemment indiquée.

Pour des corps de volume assez petit, par rapport à l’étendue de la région d’attraction maxima qu’ils occupent, le vecteur $\mathrm {H} {\tfrac {\partial \mathrm {H} }{\partial x}}$ est une constante, tant que le champ non-uniforme peut être reproduit exactement.

Donc, en posant :

$\mathrm {A} ={\tfrac {\mathrm {D} }{\mathrm {H} {\tfrac {\partial \mathrm {H} }{\partial x}}}}={\rm {const.}}$

on a :

${\underline {{\rm {A\cdot I_{1}\cdot I_{2}}}=m\chi }}$

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Si nous plaçons un corps-étalon (de masse m et de coefficient d’aimantation $\chi$ connus) à l’endroit d’attraction magnétique maxima et si nous déterminons la valeur du produit ${\rm {I_{1}I_{2}}}$ des courants du dynamomètre qui compensent cette attraction, l’équation ci-dcssus fournira la valeur de la constante A de l’appareil.

Celle-ci dépend de la valeur du courant d’excitation de l’aimant, de la configuration du champ non-uniforme et des données géométriques du dynamomètre. L’inverse de A indique le produit des courants du dynamomètre qui est nécessaire pour compenser la force imprimée à un corps occupant la région d’attraction maxima par unité de champ et par unité de moment magnétique de ce corps.

Pour prévenir tout déplacement relatif entre les bobines du dynamomètre, à la suite de fortes trépidations ou de chocs accidentels, j’ai solidarisé les tiges qui portent les bobines fixes, en établissant des connexions en biais entre ces tiges. Grâce à ces précautions et au montage approprié du dynamomètre ainsi qu’à la stabilité du zéro de la bobine mobile, la constante A ne