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et partant :

$\Theta ={\tfrac {v.\sigma _{m_{0}}^{2}}{3\mathrm {R} }}=v.\mathrm {C} _{m}$                              (3)

La superposition des deux champs fournit :

$\sigma _{m}/\sigma _{m_{0}}={\tfrac {1}{3}}{\tfrac {\sigma _{m_{0}}}{\rm {RT}}}\left(\mathrm {H} _{e}+v\sigma _{m}\right)$                         (4)

La combinaison de (3) et (4) permet enfin d’obtenir :

$\sigma _{m}({\rm {T-\Theta )={\tfrac {\Theta }{v}}.\mathrm {H} _{e}={\tfrac {\sigma _{m_{0}}^{2}}{3\mathrm {R} }}.\mathrm {H} _{e}}}$

On aura donc :

$\chi _{m}({\rm {T-\Theta )={\tfrac {\sigma _{m_{0}}^{2}}{3\mathrm {R} }}=\mathrm {C} _{m}}}$

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qui est l’expression de la loi de Curie généralisée par le champ moléculaire et où ${\rm {C_{m}}}$ a la même signification que dans la loi de Curie primitive des substances sans actions mutuelles des molécules.

Les métaux et alliages ferromagnétiques, étudiés au-dessus du Point de Curie, ainsi que des corps simples paramagnétiques tels que le platine et le palladium^[1] ont fourni une confirmation expérimentale de cette loi. Les nombreux travaux de M. Weiss et de ses collaborateurs dans ce domaine ont établi, non seulement que la valeur de la Constante de Curie est différente selon les corps envisagés, mais que ${\rm {C_{m}}}$ peut adopter plusieurs valeurs pour la même substance. La valeur que ${\rm {C_{m}}}$ conserve pendant un intervalle thermique assez étendu se trouve remplacée par une valeur différente à une température fixe qui correspond à une transformation de nature inconnue et que les études magnétiques ont, entre autres, pour objet de préciser.

Contrôler expérimentalement la loi de Curie généralisée, dans le cas de composés paramagnétiques, est un des principaux buts du présent travail.

La validité de cette loi permettra le calcul des moments magnétiques des atomes ; la comparaison de ces moments entre

1. Kopp, W. Thèse, Zurich, 1919.