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Si, au contraire, $V$ est négatif, il y aura toujours des époques ou le centre de la sphère mobile s’éloignera du centre du mouvement, dans le sens de $V,$ et il en sera même toujours ainsi, duns ce cas, si l’on a

$V>{\frac {gT}{2\varpi }}(1-\operatorname {Cos} .\alpha )\,;$

Si $V$ étant positif, on avait

$V={\frac {gT}{2\varpi }}(1+\operatorname {Cos} .\alpha ),$

ou bien si, $V$ étant négatif, on avait

$V={\frac {gT}{2\varpi }}(1-\operatorname {Cos} .\alpha ),$

le minimum de vîtesse dans le sens de $V$ se réduirait à une vîtesse nulle.

En intégrant de nouveau l’équation (2), et se rappelant qu’à $t=0$ doit répondre $r=R,$ on trouvera

$r=\left(R-{\frac {gT^{2}}{4\varpi ^{2}}}\operatorname {Sin} .\alpha \right)+\left(V-{\frac {gT}{2\varpi }}\operatorname {Cos} .\alpha \right)+{\frac {gT^{2}}{4\varpi ^{2}}}\operatorname {Sin} .\left(\alpha +2\varpi {\frac {t}{T}}\right)\,;$ (4)

d’où l’on voit que la valeur de $r$ se compose de trois parties, savoir : une partie constante, une autre qui croît indéfiniment avec le temps, et enfin une troisième qui est périodique. Il suit de là qu’en général on pourra toujours assigner une époque à laquelle le centre de la sphère mobile sera aussi éloigné qu’on le voudra du centre du mouvement.

Nous disons en général, car, si l’on avait

$V={\frac {gT}{2\varpi }}\operatorname {Cos} .\alpha ,$