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19. Il est facile de montrer que la modification diamagnétique ne correspond qu’à un changement insignifiant dans le moment magnétique du courant particulaire.

Nous avons vu en effet que ce moment magnétique projeté sur la direction du champ a pour valeur

$\mathrm {M} ={\frac {e\mathrm {S} }{\tau }},$

et qu’il subit par suite de la variation du champ une modification

$\Delta \mathrm {M} =-{\frac {\mathrm {H} e^{2}}{4m}}{\overline {r^{2}}}.$

On a, en moyenne, dans le cas d’orbites circulaires projetées, de rayon quadratique moyen $r_{1},$

${\overline {r^{2}}}={\frac {r_{1}^{2}}{3}},\qquad \mathrm {S} ={\frac {\pi r_{1}^{2}}{2}}.$

La variation relative du moment magnétique est

$\mathrm {\frac {\Delta M}{M}} ={\frac {\mathrm {H} \tau }{6\pi }}{\frac {e}{m}},$

${\frac {e}{m}}$ est de l’ordre $10^{7}$ pour les électrons négatifs et moindre encore pour les positifs, $\tau$ est de l’ordre des périodes lumineuses, c’est-à-dire $10^{-15},$ donc $\mathrm {H}$ devrait être de l’ordre $10^{9}$ pour que $\mathrm {\frac {\Delta M}{M}}$ approche de l’unité. Il en résulte que les champs magnétiques les plus intenses que nous sachions créer, toujours inférieurs à $10^{5},$ ne produisent dans le moment magnétique des courants particulaires qu’une variation inférieure au dix-millième.

20. Comme le moment magnétique du courant particulaire, son intensité moyenne (égale à ${\frac {e}{\tau }}$ puisque chaque région de l’orbite est traversée une fois pendant la durée