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peut s’écrire, s’il s’agit d’une orbite circulaire,

$\Delta \mathrm {M} =-{\frac {\mathrm {H} e^{2}\mathrm {S} }{4\pi m}}=-{\frac {e^{2}}{4\pi m}}\mathrm {HS} .$

La variation de moment magnétique du courant particulaire est déterminée par le flux d’induction magnétique $\mathrm {HS}$ que le champ extérieur produit à travers lui. C’est précisément le résultat qu’on obtiendrait en appliquant tout simplement au courant particulaire les lois élémentaires de l’induction pour les circuits ordinaires, à condition de lui supposer une résistance nulle et une self-induction $\mathrm {L} \,;$ $i$ étant le courant, l’équation d’induction donne

${\begin{aligned}{\frac {d\mathrm {L} i}{dt}}=&-{\frac {d\mathrm {HS} }{dt}},\\\Delta \mathrm {L} i=&-\mathrm {HS} .\end{aligned}}$

Or

$\Delta \mathrm {M} =\Delta \mathrm {S} i=-{\frac {e^{2}}{4\pi m}}\mathrm {HS} .$

Il suffirait de prendre

${\frac {e^{2}}{4\pi m}}\mathrm {L} i=\mathrm {S} i,$

(5)

$\mathrm {\frac {S}{L}} ={\frac {e^{2}}{4\pi m}},\qquad \mathrm {L} ={\frac {4\pi ^{2}r^{2}m}{e^{2}}}.$

Cette self-induction apparente due à l’inertie de l’électron ne s’identifiera, comme on va le voir, avec une self-induction véritable, correspondant à la création d’un champ magnétique par le courant particulaire, que si l’inertie de l’électron est tout entière d’origine électromagnétique.

III. La théorie de Weber et l’inertie électromagnétique.

18. On sait comment Weber avait proposé d’expliquer le diamagnétisme par la présence de circuits fermés, de